P.525-2 - Calcul de la propagation en espace libre - ITU
Affaiblissement de propagation en espace libre d'un système radar (symboles: ...
Pour un radar utilisant la même antenne à l'émission et à la réception, on peut ...
part of the document
RECOMMANDATION UIT-R P.525-2(
CALCUL DE LA PROPAGATION EN ESPACE LIBRE
(1978-1982-1994)
Rec. UIT-R PN.525-2
L'Assemblée des radiocommunications de l'UIT,
considérant
a) que la propagation en espace libre est une référence fondamentale pour la technique des radiocommunications,
recommande
1. d'utiliser les méthodes exposées dans l'Annexe 1 pour calculer l'affaiblissement en espace libre.
ANNEXE 1
1. Introduction
Comme la propagation en espace libre est souvent prise comme référence dans d'autres textes, on a rassemblé dans la présente Annexe certaines formules pertinentes.
2. Formules fondamentales pour les liaisons de télécommunication
La propagation en espace libre peut être calculée de deux façons différentes, chacune d'elles étant plus spécialement adaptée à un type de service.
2.1 Liaisons point à zone
S'il existe un émetteur desservant de nombreux récepteurs distribués de façon aléatoire (radiodiffusion, service mobile), on calcule le champ en un point situé à une distance appropriée de l'émetteur par la relation:
EMBED Equation.3 (1)
où:
e : valeur efficace du champ (V/m) (voir la Note 1)
p : puissance isotrope rayonnée équivalente (p.i.r.e.) dans la direction du point en question (W) (voir la Note 2)
d : distance de l'émetteur au point en question (m).
L'équation (1) est souvent remplacée par la formule (2) qui utilise des unités pratiques:
EMBED Equation.3 (2)
Pour les antennes fonctionnant dans les conditions de propagation en espace libre, on peut obtenir la force cymomotrice en multipliant e et d de l'équation (1). Elle s'exprime en volts.
Note 1 Si l'onde est à polarisation elliptique et non rectiligne et si on désigne par ex et ey, les composantes du champ électrique suivant deux axes orthogonaux, le premier membre de l'équation (1) doit être remplacé par EMBED Equation.3. On ne peut en déduire ex et ey que si on connaît le taux d'ellipticité. Pour une polarisation circulaire, on devrait remplacer e par eEMBED Equation.3.
Note 2 Pour les antennes situées à la surface du sol et fonctionnant à des fréquences relativement basses en polarisation verticale, on ne considère généralement le rayonnement que dans le demi espace supérieur. On doit tenir compte de ce fait pour déterminer la p.i.r.e. (voir la Recommandation UIT R PN.368).
2.2 Liaisons point à point
Avec une liaison point à point, il est préférable de calculer l'affaiblissement en espace libre entre antennes isotropes, appelé aussi affaiblissement d'espace libre (symboles: Lbf ou A0), de la manière suivante:
EMBED Equation.3 dB (3)
où:
A0 : affaiblissement d'espace libre (dB)
d : distance
lð : longueur d'onde
d et lð sont exprimés avec la même unité.
L'équation (3) peut encore s'écrire en utilisant la fréquence au lieu de la longueur d'onde.
A0 = 32,4 +ð 20 log ¦ð +ð 20 log dmmmmmmdB (4)
où:
f : fréquence (MHz)
d : distance (km).
2.3 Relations entre les caractéristiques d'une onde plane
En outre, il existe des relations entre les caractéristiques d'une onde plane (ou d'une onde assimilable à une onde plane) en un point:
EMBED Equation.3 (5)
où:
s : puissance surfacique (W/m2)
e : valeur efficace du champ (V/m)
pr : puissance (W) captée par une antenne isotrope placée en ce point
lð : longueur d'onde (m).
3. Affaiblissement de propagation en espace libre d'un système radar (symboles: Lbr ou A0r)
Les systèmes radar constituent un cas particulier, car le signal y subit un premier affaiblissement sur son trajet entre l'émetteur et la cible et un second affaiblissement sur son trajet entre la cible et le récepteur. Pour un radar utilisant la même antenne à l'émission et à la réception, on peut exprimer l'affaiblissement d'espace libre A0r :
A0r =ð 103,4 +ð 20 log ¦ð +ð 40 log d 10 log sðmmmmmmdB (6)
où:
sð : section droite de la cible radar (m2)
d : distance entre le radar et la cible (km)
f : fréquence du système (MHz).
La section droite de cible radar d'un objet est le rapport de la puissance totale diffusée isotrope équivalente à la puissance surfacique incidente.
4. Formules de conversion
Sur la base d'une propagation d'espace libre, il est possible d'utiliser les formules de conversion ci après:
Champ correspondant à une puissance isotrope rayonnée émise donnée:
E ) + . / 0 1 6 : ; < n o p á â ã p
q
s
t
õéõÝõÙÑÙ¾±Ñõ¡õ¡õ¡õ|i\|QhojIhtJ«mH sH jhtJ«htJ«EHäÿU%j ®M
htJ«CJUVaJmH sH jhtJ«UhtJ«hÇ mH sH hojIhÇ CJ OJQJmH sH hojIhÇ 6mH sH hojIjhÖähtJ«EHêÿU%jà®M
htJ«CJUVaJmH sH jhå1Uhå1hojIhÇ 5mH sH j*ðh\h\0J$hojIhÇ mH sH O`t¢® ) © N
$ > 6 : n á
q
JøöôòðîìîììêèìèìæìáìßßßìÚìAgdtJ«*Agdå12>]HE
